Зракопловно инжењерство Управно право Управно право Бјелорусија Алгебра Архитектура Сигурност живота Увод у професију "психолог" Увод у економију културе Виша математика Геологија Геоморфологија Хидрологија и хидрометрија Хидро сустави и хидраулични стројеви Повијест Украјине Културологија Културологија економија Нацртна геометрија Основи економске т Ориа Безбедност Фире Тактика процеси и структуре мисли Профессионал Псицхологи Псицхологи Психологија менаџмента модерног фундаменталних и примењених истраживања у инструменти социјална психологија социјална и филозофским проблемима Социологи Статистика Теоријске основе рачунара аутоматска контрола теорија вероватноћа транспорт Закон Туроператор Кривични закон о кривичном поступку управљања савременим производним Пхисицс физичких појава Пхилосопхи Рефригератион Инсталлатионс и екологија Привреда Историја економије Основи економије Економика предузећа Економска историја Економска теорија Економска анализа Развој економије ЕУ Хитне ситуације ВКонтакте Одноклассники Мој свет Фацебоок ЛивеЈоурнал Инстаграм
border=0

Хидростатски притисак и његова својства

Као што је познато, само једна врста напрезања је могућа у флуиду у мировању - напрезање притиска, тј. Хидростатски притисак .
Хидростатски притисак у флуиду има следећа два својства:

  1. На спољној површини, хидростатски притисак је увек усмерен дуж нормале, унутар разматране запремине течности .
    Ово својство директно произилази из дефиниције притиска као напрезања од нормалне силе притиска. Вањска површина текућине не подразумијева се само као сучеље између текућине и плиновитог медија или чврстих зидова, већ и површине елементарних волумена који су ментално одвојени од укупне запремине текућине.
  2. У било којој тачки унутар флуида, хидростатички притисак у свим правцима је исти, тј. Притисак не зависи од угла нагиба локације на којој делује у овој тачки . Да бисмо доказали ово својство, у стационарној течности одабиремо елементарну запремину у облику правоугаоног тетраедра са ивицама паралелним са координатним осама, односно, једнаким дк, ди и дз (сл. 2.1).

Фиг. 2.1

Нека јединична маса силе делује на изабрану запремину течности, чије су компоненте једнаке Кс, И и З. Означимо са пк хидростатски притисак који делује на нормално лице на 0к осу, кроз пи притисак који делује на лице нормално на осу 0и, и тако даље. д.

Хидростатички притисак који делује на косу површину означен је са пн, а површина овог лица означена је са дС. Сви ови притисци су усмерени дуж нормала на одговарајуће локације.

Изједначавамо равнотежу изабране запремине течности, прво у правцу осе 0к.

Пројекција сила притиска на осу 0к је једнака

Маса тетраедра је једнака производу њене запремине и густине, тј. према томе, масена сила која делује на тетраедар дуж осе 0к је једнака

Једначине равнотеже тетраедра се пишу у следећем облику:

Поделимо ову једначину по терминима по површини , који је једнак пројектованој површини косог лица дС на и0з равни, и, према томе,

Вилл хаве

Како величина тетраедра тежи нули, последњи термин једначине, који садржи фактор дк, такође ће тежити нули, а притисци пк и пн ће остати коначне вредности. Стога у граници добијамо да је пк - пн = 0 или пк = пн. Слично састављању једначина равнотеже дуж оса 0и и 0з, након истог закључка добијамо да је пи = пн, пз = пн, тј.

пк = пи = пз = пн (2.1)

Пошто су димензије тетраедра дк, ди и дз узете произвољно, нагиб подручја дС је произвољан и, према томе, у граници када се тетраедрон затегне до тачке, притисак у овој тачки у свим правцима ће бити исти.

Разматрано својство притиска у стационарном флуиду такође се дешава када се идеална течност креће. Када се креће стварна течност, настају смичне напетости, због чега, строго говорећи, притисак у правој течности не поседује ову особину.





Погледајте и:

Сажетак укупног губитка главе

Сила притиска флуида на равном зиду

Радијални клипни строј

Главна својства капљевитих текућина

Турбулентни проток у грубим цевима

Повратак на садржај: Хидраулични системи и хидраулични уређаји

2019 @ edubook.icu