Зракопловно инжењерство Управно право Управно право Бјелорусија Алгебра Архитектура Сигурност живота Увод у професију "психолог" Увод у економију културе Виша математика Геологија Геоморфологија Хидрологија и хидрометрија Хидро сустави и хидраулични стројеви Повијест Украјине Културологија Културологија економија Нацртна геометрија Основи економске т Ориа Безбедност Фире Тактика процеси и структуре мисли Профессионал Псицхологи Псицхологи Психологија менаџмента модерног фундаменталних и примењених истраживања у инструменти социјална психологија социјална и филозофским проблемима Социологи Статистика Теоријске основе рачунара аутоматска контрола теорија вероватноћа транспорт Закон Туроператор Кривични закон о кривичном поступку управљања савременим производним Пхисицс физичких појава Пхилосопхи Рефригератион Инсталлатионс и екологија Привреда Историја економије Основи економије Економика предузећа Економска историја Економска теорија Економска анализа Развој економије ЕУ Хитне ситуације ВКонтакте Одноклассники Мој свет Фацебоок ЛивеЈоурнал Инстаграм
border=0

Сила притиска флуида на закривљене зидове. Архимедов закон

Рјешење проблема силе притиска флуида на површини произвољног облика у опћем случају своди се на одређивање три компоненте укупне силе и три момента. Најчешће се морамо бавити цилиндричним или сферичним површинама које имају вертикалну раван симетрије.

Сила притиска флуида у овим случајевима се своди на резултирајућу силу која лежи у равни симетрије.

Узмите цилиндричну површину АБ са генератором, окомито на раван цртежа (слика 2.8), и одредите силу притиска флуида на овој површини у два случаја: а) течност се налази изнад (на левој слици) и б) течност се налази испод (на слици десно).


Фиг. 2.8

У случају "а", бирамо волумен течности омеђен површином АБ, вертикалне површине повучене преко граница овог подручја, и слободну површину течности, тј. Волумен АБЦД. Размотрите услове равнотеже ове запремине у вертикалном и хоризонталном правцу. Ако флуид делује на површину АБ са силом П, онда површина АБ делује на течност са силом П усмереном у супротном смеру. На сл. 2.8 показује ову силу реакције, која се разлаже на две компоненте: хоризонтална Пг и вертикална Пб.

Услов равнотеже за волумен АБЦД у вертикалном правцу је
(2.8)
где је п0 притисак на слободној површини течности;
Ср - површина хоризонталне пројекције површине АБ;
Г - тежина изабране запремине течности.

Стање равнотеже исте запремине у хоризонталном правцу записано је узимајући у обзир чињеницу да су силе притиска флуида на површини ЕЦ и АД међусобно уравнотежене, а остаје само сила притиска на подручје БЕ, односно на вертикалну пројекцију површине АБ - Св.

(2.9)
Утврђујући вертикалне и хоризонталне компоненте формулама (2.8) и (2.9), налазимо пуну силу притиска П

У случају да се течност налази испод, хидростатски притисак у свим тачкама површине АБ има исту вредност као у претходном случају, само његов правац ће бити супротан. Укупне силе Пб и Пг су одређене истим формулама, али са супротним предзнаком. У овом случају, вредност Г треба схватити као тежину течности у запремини АБЦД, иако није напуњена течношћу. Положај центра притиска на цилиндричном зиду може се наћи ако су Пб и Пг познати и одређен је центар притиска на вертикалној пројекцији зида и тежиште одабраног волумена АБЦД. Задатак је олакшан ако је дотична цилиндрична површина кружна. Тада се резултирајућа сила сијече са оси површине, што произлази из чињенице да је елементарна сила притиска нормална на површину, односно да је усмјерена дуж радијуса. Описани метод одређивања силе притиска је такође применљив на сферне површине. Примијенимо горе описани метод да би се доказао Архимедов закон.

Претпоставимо да је тело произвољног облика са запремином В (слика 2.9) уроњено у течност.


Фиг. 2.9

Пројектујемо ово тело на слободну површину течности и нацртамо цилиндричну површину која додирује површину тела дуж затворене криве. Ова крива раздваја горњи дио тијела АЦБ-а од доњег дијела АДБ-а. Вертикална компонента силе надпритиска флуида на горњем делу површине тела је усмерена надоле и једнака је тежини течности у запремини АА'Б'БЦА. Вертикална компонента силе вишка притиска флуида на доњем делу површине тела је усмерена према горе и једнака је тежини течности у запремини АА'Б'БДА. Из тога следи да ће вертикална резултанта сила притиска флуида на тело ПА бити усмерена према горе и једнака тежини течности у запремини В тела. То је Архимедов закон, који се обично формулише на следећи начин: сила плутача делује на тело уроњено у флуид, једнако тежини течности коју растеже ово тело .





Погледајте и:

Берноуллијева једначина за стварни вискозни флуид

Прорачун укупног губитка притиска у не-кружним цијевима

Главна својства капљевитих текућина

Сажетак укупног губитка главе

Примена Бернулијеве једначине за решавање практичних проблема

Повратак на садржај: Хидраулични системи и хидраулични уређаји

2019 @ edubook.icu